2022年9月7日 · 在时变电磁场中,最高典型、最高具研究价值的是随时间做正弦变化的 电磁场,即时谐电磁场,可以使用复数形式的"相量"简化计算。 因此,瞬时量、相量之间的灵
2016年6月2日 · 对于时变电磁场,麦克斯韦旋度方程是基本方程,散度方程是导出方程。 如果同时存在静态场源（不含时间）和动态场源（含有时间）,必须分别求解静
2014年5月13日 · 电磁感应定律表明,时变磁场可以产生时变电场 。因此,麦克斯韦引入位移电流以后,预见时变电场 与时变磁场相互转化的特性可能会在空间形成电磁波 。 12 2.麦克斯韦方程 静态场中的高斯定理及磁通连续性原理对于时变电 磁场仍然成立。
2018年8月15日 · 当电感大小不变时,电感中储存的能量为,如果电感是随电流变化而变化的话,电感中储存的能量是否还能用上述公式计算？ 显示全方位部 关注者
2014年12月15日 · 高斯定律中电位移矢量已经包含了极化电荷的效应, 所以它依然适用于时变场,独特无比不同的是电位移矢量和自由电荷密度均为时变场量而已。 显然当为时变场时,上面 0两式矛盾。 由于位移电流的存在使得不仅变化的磁场产生电场,变化的电场也可以产生磁场,即随时间变化的电场和磁场可以作为对方的漩涡源,这样即使在没有电荷电流的区域,电磁场也可以再产生和传播
电磁场能量模型 我们都知道两个同号电荷靠近会产生排斥,这时电荷自由运动,两个电荷会加速,那么根据能量守恒,电荷加速的能量从哪里来呢？我们把这个能量的来源叫——电磁能（电和磁是同源的,所以不单纯叫电能）。
可见,能流密度矢量的瞬时值等于电场强度和磁场强度 的瞬时值的乘积。 只有当两者同时达到最高大值时,能流密度才达到最高大。 若某一时刻电场强度或磁场强度为零,则在该时刻能流密度 矢量为零。 2. 坡印廷矢量（能流密度矢量） S的方向：表示电磁能量（功率） 流动方向,故坡印廷矢量又称为能 流密度矢量。 S的大小：表示单位时间通过 与能量流动方向垂直的单位面积 的电
2024年8月19日 · 表示单位时间内通过垂直于电磁能量流动方向的单位面积的电磁能量,又 称能量流密度(功率密度)。 它与时间无关,表 示复功率密度,其 实部为平均功率密度(有 功功率密度),虚部为无功功率密度。 式中的电场强度和磁场强度是复振幅值而不是有效值; 平均能流密度矢量或平均坡印亭矢量为. 这说明,体积V 内的电磁功率等于传导电流的损耗功率,即等效为一个有耗的二阶RLC
2024年6月6日 · 磁场变化时会感应出电场;而电场变化时也会产生磁场;电场和磁场就不可分割地成为统 一的电磁现象,称为时变电磁场。 本章以麦克斯韦方程组为核心阐述电场和磁场的相互作
时变磁场总是和时变电场相互关联,以电磁波的形式存在。 研究某一区域中的时变磁场时,若电磁波的波长远大于区域的线度尺寸,则可忽略位移电流对磁场的作用,这种时变磁场称似稳磁场。